第四百五十二章 截然不同的结果（上） (第4/4页)

到该万有覆盖在希尔伯特空间上的不可约幺正表示，即诱导表示。

    不同的迷向子群给出不同的诱导表示，对应不同的单粒子态。

    即粒子的不可约幺正表示，是完全由时空的基本对称性决定了的，不会有其他因素干扰。

    嗯，上面这段话是标准的汉字和人话。

    过了片刻。

    徐云在密级的计算内容下方，写下了算符l^z本征值为m的本征态：

    l^ ψm=cψm 1......

    同时[l^z，l^ ]=l^ 可得l^zl^ =l^  l^ l^z=l^ (1 l^z)，所以可见l^ 相当于一个生成算符，l^?相当于一个湮灭算符。

    它们使得l^z的本征值总是依次递增或递减整数1，当角动量的模量平方取定且l^z的最大本征值为m=l-1时，则必有l^ ψl=0。

    看到这里。

    可能有部分众所周同学就感觉有些奇怪了：

    为什么最大本征值是m=l-1呢，不应该是等于l吗？

    原因很简单。

    因为当角动量的模量平方取定且l为m的量最大允许值时，本征值为l 1的态是不存在的。

    由于系统总可以处于轨道角动量为0的状态，所以0必是分量算符l^z的一个本征值。

    而由l^ 与l^?的行为可知，对于角动量分量算符l^z，它的相邻本征值之间总是相差一个整数1。

    所以分量算符l^z的本征值只能为m=0，±1，±2，...±l-1。

    当然了。

    徐云能够想到这点，很大部分要归功于此时他拥有的视野。

    就像威腾他们之前忽略了孤位基失的畸变一样，l 1的态并不在常规的校验范围里，比它重要的流程还有不少。

    而一旦在这里计算失误......

    那么这次的推导...至少周绍平和徐云代表的科院组的推导，将会彻底功亏一篑。

    解决了这个问题，剩下的就是二元旋量了。

    在这个过程中。

    需要把s^z的本征值σ看作是一个变量，则粒子的自旋波函数是σ的函数——此前提及过，冥王星粒子的自旋是半奇数，也就是1/2、3/2或者5/2等等.....

    因此它的矩阵因素只有一种表现形：

    ξ′1η′2?ξ′2η′1=(αδ?βγ)(ξ1η2?ξ2η1)。

    这是两个二元旋量的组合，是一个在二元旋量空间中的标量。

    写到这里。

    徐云再次翻动了一下之前的数据。

    “果然没错....行列式等于1，这就是导致flux取值太大的真正原因。”

    其实在之前的过程中，徐云一直感觉有一个疑惑没有被解答：

    那就是在孤点粒子测算中，预期的bad是3.2fb^-1——这是他亲手检测出来的数据，并且检测了不止一次。

    但对应的flux取值却依旧变大了，虽然现象上看是因为‘冥王星’微粒的影响，可空间算符上却一直没有一个合适的解释。

    如今看来......

    原因就是因为变换后的行列式等于1。

    也就是它的外部限制条件改变了。

    因为对于非相对论情形，ξ1ξ?1 ξ2ξ?2的物理意义是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率。

    因此ξ1ξ?1 ξ2ξ?2必须是一个标量，即应有：

    ξ′1ξ′?1 ξ′2ξ′?2=(uk1ξk)(uk?1ξ?k) (uk2ξk)(uk?2ξ?k)=ξ1ξ?1 ξ2ξ?2。

    但对于相对论情形，ξ1ξ?1 ξ2ξ?2的物理意义不再是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率，而是一个四维失量的时间分量。

    也就是它只有3个独立的实参量，并且其中一个是固....等等！

    蓦然。

    徐云在纸上行进的笔尖突兀一顿，脑海中冒出了一个有些惊悚的念头。

    “卧槽，不会是那玩意儿吧？......”

    ...........

    注：

    外公外婆快出院了，下个月应该可以小爆一波，应该。新手钓鱼人的走进不科学